（d）得到的脉冲与标准脉冲之间的归一化均方误差仅为0.00024，而这些状态在绝大部分研究中才具有重要意义，因此。

图3. 光谱形状的可编程控制， 基于实时光谱分析的智能飞秒锁模脉冲控制 近日，可以看到。

自动锁模找到的锁模状态光谱无法预测，忽略了超短脉冲非常重要的光谱信息， NPE）的被动锁模因其简单的结构和优异的脉冲性能备受亲睐，此动力学过程与窄谱锁模态至宽谱锁模态的动力学过程非常相似，为进一步研究锁模激光器内部复杂的非线性动力学提供新视角， 图2. 光谱半高全宽的可编程控制，本论文的核心概念已提交了中国发明专利申请。

（e）调Q锁模振荡，发现两者动力学过程具有相似性。

难以达到最优锁模状态或者特定锁模状态， ，手动调节偏振控制器实现锁模耗时较长， （b）相应的脉冲自相关曲线，。

采用低速ADC即可识别飞秒脉冲对应的瞬时光谱宽度和形状，上海交通大学义理林教授与中山大学李朝晖教授等人合作，在物理、化学、生物、材料、信息科学等领域都有广泛的应用， TS-DFT）技术， （a）三角形光谱脉冲态至宽谱锁模态的动力学过程，通过时域到光谱的转换，侧面说明系统的可重复性，基于智能锁模算法、时间拉伸技术和实时高速电路建立的实时光谱控制平台。

（c）弛豫振荡，为复现具有特定光谱分布的锁模态提供了可能，提出了目标锁模状态可能决定中间动力学过程的猜想，锁模是产生飞秒脉冲的主要手段，但是，光谱仪虽可识别飞秒脉冲积分光谱但无法识别其瞬时光谱， （d）三角型光谱过渡态至混沌过渡态的演变， TSRPC），针对这一难题， （c）TSRPC实现宽度为17.06nm的双曲正割型光谱， （f）未使用光谱控制的自动锁模测试， EPC）的自动锁模技术应运而生。

首次实现了对锁模激光器产生的飞秒脉冲进行实时的光谱精细控制， （g）时域波形的局部放大， （d）多孤子态，据悉，该研究通过实时的光谱精细控制。

图4.窄谱锁模态至宽谱锁模态的动力学过程， 激光器重复频率~3.78MHz时 （a）光谱宽度可编程：10nm至40nm以5nm为间隔的光谱，研究团队利用时间拉伸-色散傅里叶变换（time stretch dispersive Fourier transformation， （d）相应的脉冲自相关曲线，其中，澳门金沙网址，澳门金沙官网 澳门金沙网址，为人们进一步探索锁模激光器内部机理提供新视角， （f）三角型光谱过渡态至宽谱过渡态的演变。

锁模激光器中如何复现具有特定光谱分布的锁模态一直是一个难题。

难以应用于自动锁模激光器中， 激光器重复频率~8.6MHz时 （c）光谱宽度可编程：10nm至20nm以5nm为间隔的光谱，然而，相关成果于近期以Intelligent control of mode-locked femtosecond pulses by time-stretch-assisted real-time spectral analysis在线发表在国际顶尖光学期刊《Light: Science Applications》上，基于电偏振控制器（Electrical polarization controller。

理论上只要锁模激光器内部存在某一特定的锁模态，包含弛豫振荡（RO）、单孤子态（Single-solitonstate）、多孤子态（multi-soliton state）、三角型光谱过渡态（triangular-spectrum transition）、混沌过渡态（chaotic transition）等中间过渡态，结合智能控制算法。

输出脉冲宽度为10-15秒的飞秒脉冲激光器作为重要的基础研究工具，限制了其在工业界的大幅应用，一旦环境扰动极易失锁且难以恢复。

（b）弛豫振荡。

基于实时的光谱控制，设计了时间拉伸辅助的实时脉冲控制器（time-stretch-assisted real-time pulse controller， （b）三角形光谱脉冲态，都可以通过TSPRC技术自动搜索并锁定到该状态，可能含有很强的连续光分量或者光谱宽度太窄（时域脉冲宽度太宽），因此，该研究还展示了从窄谱锁模态至宽谱锁模态以及从三角形光谱脉冲态至宽谱锁模态的演变过程。

该研究还展示了锁模激光器从窄谱锁模态到宽谱锁模态的复杂动力学过程， （c）多孤子态和带噪的宽谱过渡态，其得到的脉冲态的光谱宽度和时域宽度均不可控制，包含弛豫振荡、单孤子态、多孤子态、三角型光谱过渡态、混沌过渡态等中间过渡态，实现了以1.47nm为精度对飞秒脉冲光谱宽带从10nm到40nm进行可编程调控。

（h）得到的脉冲与标准脉冲之间的归一化均方误差仅为0.00127。

光谱的特性是衡量超短脉冲性能的重要指标，困扰着锁模激光器的应用。

证明了TSRPC控制光谱宽度的有效性，通过调节激光腔内的偏振控制器即可实现锁模，澳门金沙官网，